Kristal və amorf cisimlər

Panjara tizimlari – bu ularning panjaralarini tavsiflash uchun ishlatiladigan eksenel tizimga muvofiq kristalli tuzilmalarning guruhlanishi. Har bir panjara tizimi ma’lum geometrik tartibda joylashgan uchta o’qning to’plamidan iborat. Barcha kristallar etti qafas tizimining biriga kiradi. Ular shunga o’xshash, ammo ettitasiga o’xshash emas kristalli tizimlar.

Kristal sinqoniya üzrə elementar özəyin həcmi

Barcha fanlardan o’zbek tilida referatlar mega to’plami, arxiv mutlaqo bepul.

Kristallarning elementar zona nazariyasi

Подробности Автор: Aim adminka Родительская категория: Рефераты Категория: Физика (Рефераты) Опубликовано: 30 Июль 2021 Просмотров: 644

5 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 Rating 5.00 (1 Vote)

Kristallarning elementar zona nazariyasi

REJA:

Kristallardagi elektronlarning energetik zonalari.
Kroning va Penni usuli.
O’tkazgich, yarim o’tkazgich va dielektriklar.
Harakatchan teshiklar.
Effektif massa.
Yarim o’tkazgichlardagi aralashmalarning energetik sathi.

Скачать Файл:

Ushbu ma’lumotni yuklab olish uchun ro’yxatdan o’ting. Ma’lumotlar mutlaqo bepul. Чтобы скачать этот файл зарегистрируйтесь или войдите на сайт.
Please register or login to download this file.

Kristal və amorf cisimlər

Atom və molekulları nizamlı vəziyyətdə düzülən bərk maddələr kristal maddə adlanır. Krisal maddələr bir neçə xassəyə malikdir:

Anizotropiya;
Müəyyən ərimə temperaturu.

Bütün kristallar – anizotropdur. Bu o deməkdir ki, kristalların bəzi xassələri (istilik, cərəyan, işıq keçirməsi və s.)verilmiş istiqamətdən asılıdır və istiqaməti dəyişdikdə bu xassələr dəyişir. Bundan əlavə olaraq kristal maddələrin bəzi mexaniki xassələri də verilmiş istiqamətdən asılı olaraq dəyişir.

Kristal maddələr maye halına yalnız müəyyən temperaturda keçirlər. Kristal maddəni əritmək üçün bu kristalı ərimə temperaturuna qədər qızdırmaq lazımdır. Ərimə temperaturu yalnız maddınin növündən asılıdır.

Amorf cisimlər

Molekul və atomların müəyyən düzülüşü olmayan mddələrə amorf maddə deyirlər. Amorf cisimlərin bəzi xassələri:

İzotropiya.
Müəyyən ərimə temperaturunun olmaması.

Bərk cismin xassələrinin müəyyən verilmiş istiqamətdən asılı olmaması izotropiya adlanır. Amorf cisimlər izotropdur. Bütün amorf maddələr istini, işığı və elektrik cərəyanını bütün istiqamətlərdə eyni cür keçirir.

Amorf maddələrin müəyyən ərimə temperaturu yoxdur. Qızma zamanı bu cisimlər əvvəlcə yumşalır, sonra isə tədricən axıcılığı artır və mayelərə xas olan xassələri artır. Temperaturun daha çox artması mayenin qatılığının azalmasına səbəb olur. Amorf cismin temperaturu artdıqca onun xassələri mayenin xassələrinə daha da yaxınlaşır.

скачать dle 12.1
Müəllif: Ağakişiyev Səbuhi

Kristal tuzilishi – Crystal structure

H ning (3-D) kristall tuzilishi₂O muz Ih (C) H asoslaridan iborat₂O joylashgan muz molekulalari (C) panjara (2-D) olti burchakli kosmik panjara (A) ichidagi nuqtalar. H-O-H burchagi va O-H masofa qiymatlari kelib chiqdi Muz fizikasi [1] ± 1,5 ° va ± 0,005 gacha bo’lgan noaniqliklar bilanÅ navbati bilan. C dagi oq chiziqlar (kengaytirilgan rasmda ko’rinadi) Bernal va Fouler tomonidan belgilangan birlik katakchasini ko’rsatadi. [2]

Yilda kristallografiya, kristall tuzilishi ning buyurtma qilingan tartibining tavsifi atomlar, ionlari yoki molekulalar a kristalli material. [3] Tartiblangan tuzilmalar tarkibiy zarrachalarning ichki tabiatidan kelib chiqib, simmetrik naqshlarni hosil qilib, ularning asosiy yo’nalishlari bo’yicha takrorlanadi. uch o’lchovli bo’shliq moddada.

Ushbu takrorlanadigan naqshni tashkil etadigan materialdagi eng kichik zarralar guruhi birlik hujayrasi tuzilish. Birlik xujayrasi butun kristallning simmetriyasini va tuzilishini to’liq aks ettiradi, u takrorlanib boriladi tarjima uning asosiy o’qlari bo’ylab birlik hujayraning. Tarjima vektorlari ning tugunlarini aniqlaydi Bravais panjarasi.

Birlik katakchasining asosiy o’qlari yoki qirralarining uzunligi va ular orasidagi burchaklar panjara doimiylari deb nomlangan qafas parametrlari yoki hujayra parametrlari. The simmetriya kristalining xususiyatlari tushunchasi bilan tavsiflanadi kosmik guruhlar. [3] Uch o’lchovli kosmosdagi zarrachalarning barcha mumkin bo’lgan nosimmetrik tartiblari 230 bilan tavsiflanishi mumkin kosmik guruhlar.

Kristal tuzilishi va simmetriya kabi ko’plab fizik xususiyatlarni aniqlashda hal qiluvchi rol o’ynaydi dekolte, elektron tarmoqli tuzilishi va optik shaffoflik.

Mundarija

1 Birlik xujayrasi

1.1 Miller indekslari

1.2 Samolyotlar va yo’nalishlar

1.2.1 Kubik tuzilmalar

2.1 Panjara tizimlari

2.1.1 Bravais panjaralari

2.2.1 Nuqtaviy guruhlar

3.1 Paketni yoping

Birlik xujayrasi

Kristal tuzilishi birlik hujayrasida zarrachalarning joylashish geometriyasi nuqtai nazaridan tavsiflanadi. Birlik xujayrasi kristal strukturasining to’liq simmetriyasiga ega bo’lgan eng kichik takrorlanadigan birlik sifatida aniqlanadi. [4] Birlik yacheykasining geometriyasi a sifatida aniqlanadi parallelepiped, hujayra qirralarining uzunligi sifatida qabul qilingan oltita panjara parametrlarini ta’minlash (a, b, v) va ular orasidagi burchaklar (a, b, g). Birlik xujayrasi ichidagi zarralarning joylashuvi kasr koordinatalari (x_men, y_men, z_men) mos yozuvlar nuqtasidan o’lchangan hujayra qirralari bo’ylab. Zarrachalarning eng kichik assimetrik pastki koordinatalarini xabar qilish kerak. Ushbu zarrachalar guruhi shunday tanlanishi mumkinki, u eng kichik fizik makonni egallaydi, demak hamma zarralarni ham panjara parametrlari bilan berilgan chegaralar ichida jismonan joylashtirish kerak emas. Birlik hujayrasining boshqa barcha zarralari birlik hujayrasining simmetriyasini tavsiflovchi simmetriya amallari bilan hosil bo’ladi. Birlik yacheykasining simmetriya amallari yig’indisi rasmiy ravishda quyidagicha ifodalanadi kosmik guruh kristalli tuzilish [5]

Oddiy kubik (P)
Tanaga yo’naltirilgan kubik (I)
Yuzga yo’naltirilgan kub (F)

Miller indekslari

Kubik kristallarda turli xil Miller indekslari bo’lgan samolyotlar

Kristall panjaradagi vektorlar va tekisliklar uch qiymat bilan tavsiflanadi Miller indeksi yozuv. Ushbu sintaksis indekslardan foydalanadi ℓ, mva n yo’naltiruvchi parametrlar sifatida. [6]

Ta’rif bo’yicha sintaksis (nmn) uchta nuqtani ushlab turuvchi tekislikni bildiradi a₁/ℓ, a₂/mva a₃/nyoki ularning bir nechtasi. Ya’ni, Miller indekslari tekislik kesimining birlik hujayrasi bilan teskari yo’nalishiga mutanosib (panjara vektorlari asosida). Agar bir yoki bir nechta indekslar nolga teng bo’lsa, demak, samolyotlar bu o’qni kesib o’tmaydi (ya’ni, kesish “cheksizlikda”). Koordinata o’qini o’z ichiga olgan tekislik tarjima qilinadi, u Miller indekslari aniqlanmasdan oldin u endi bu o’qni o’z ichiga olmaydi. Samolyot uchun Miller ko’rsatkichlari butun sonlar umumiy omillarsiz. Salbiy indekslar gorizontal chiziqlar bilan ko’rsatilgan (1) 2 3). Kub katakchasi uchun ortogonal koordinatalar tizimida tekislikning Miller ko’rsatkichlari tekislikka normal bo’lgan vektorning dekart komponentlari hisoblanadi.

Faqat hisobga olish (ℓmn) bir yoki bir nechta panjara nuqtalarini kesib o’tgan tekisliklar ( panjarali samolyotlar) masofa d qo’shni panjara tekisliklari orasidagi (eng qisqa) o’zaro panjara formulasi bo’yicha tekisliklarga ortogonal vektor

Samolyotlar va yo’nalishlar

Kristalografik yo’nalishlar geometrikdir chiziqlar tugunlarni bog’lash (atomlar, ionlari yoki molekulalar ) kristall Xuddi shunday, kristalografik samolyotlar geometrikdir samolyotlar tugunlarni bog’lash. Ba’zi yo’nalish va tekisliklarda tugunlarning zichligi yuqori bo’ladi. Ushbu yuqori zichlikdagi samolyotlar kristalning ishlashiga quyidagicha ta’sir ko’rsatadi: [3]

Optik xususiyatlari: Sinishi ko’rsatkichi zichlikka (yoki zichlikning davriy tebranishiga) bevosita bog’liqdir.
Adsorbtsiya va reaktivlik: Fizik adsorbsiya va kimyoviy reaktsiyalar sirt atomlari yoki molekulalarida yoki ularga yaqin joyda sodir bo’ladi. Ushbu hodisalar shu bilan tugunlarning zichligiga sezgir.
Yuzaki taranglik: Materialning kondensatsiyasi atomlar, ionlar yoki molekulalar boshqa shunga o’xshash turlar bilan o’ralgan bo’lsa, barqarorroq bo’lishini anglatadi. Shunday qilib interfeysning sirt tarangligi sirtdagi zichlikka qarab o’zgaradi.

Zich kristallografik tekisliklar

Mikroyapı nuqsonlar: Teshiklar va kristalitlar yuqori zichlikdagi tekisliklardan so’ng tekis don chegaralariga ega.
Ajratish: Bu odatda yuqori zichlikdagi tekisliklarga parallel ravishda sodir bo’ladi.
Plastik deformatsiya: Dislokatsiya sirpanish yuqori zichlikdagi tekisliklarga parallel ravishda sodir bo’ladi. Dislokatsiya bilan bezovtalanish (Burgerlar vektori ) zich yo’nalish bo’ylab joylashgan. Bitta tugunning zichroq yo’nalishga siljishi kristall panjarani kamroq buzilishini talab qiladi.

Ba’zi yo’nalishlar va tekisliklar kristall tizimining simmetriyasi bilan aniqlanadi. Monoklinik, romboedral, tetragonal va trigonal / olti burchakli tizimlarda bitta noyob o’q mavjud (ba’zida asosiy o’q) undan yuqori bo’lgan aylanish simmetriyasi qolgan ikkita o’qdan ko’ra. The bazal tekislik bu kristall tizimlaridagi asosiy o’qga perpendikulyar bo’lgan tekislikdir. Triklinik, ortorombik va kubik kristalli tizimlar uchun o’qning o’zboshimchalik bilan belgilanishi va asosiy o’q yo’q.

Kubik tuzilmalar

Oddiy kubik kristallarning maxsus holati uchun panjarali vektorlar ortogonal va teng uzunlikda (odatda belgilanadi a); xuddi shunday o’zaro panjara uchun. Shunday qilib, ushbu umumiy holatda Miller indekslari (nmn) va [nmn] ikkalasi ham oddiy / yo’nalishlarni bildiradi Dekart koordinatalari. Kubik kristallar uchun panjara doimiy a, oraliq d qo’shni (ℓmn) panjara tekisliklari orasida (yuqoridan):

Kubik kristallarning simmetriyasi tufayli butun sonlarning o’rnini va belgisini o’zgartirib, ularga teng yo’nalish va tekisliklarga ega bo’lish mumkin:

Koordinatalar burchakli qavslar ⟨100⟩ kabi a ni bildiradi oila [100], [010], [001] kabi simmetriya operatsiyalari tufayli ekvivalent bo’lgan yo’nalishlar yoki ushbu yo’nalishlarning birortasining manfati.
Koordinatalar jingalak qavslar yoki qavslar masalan, simmetriya amallari tufayli ekvivalent bo’lgan tekislik normallarining oilasini belgilaydi, aksincha burchak qavslari yo’nalishlar oilasini bildiradi.

Uchun yuzga yo’naltirilgan kub (fcc) va tanaga yo’naltirilgan kub (bcc) panjaralar, ibtidoiy panjarali vektorlar ortogonal emas. Biroq, bu holatlarda Miller indekslari kubning panjarali vektorlariga nisbatan an’anaviy ravishda aniqlanadi superkell va shuning uchun yana oddiygina Dekartiy yo’nalishlar.

Rejalararo oraliq

Oraliq d qo’shni (hkℓ) panjara samolyotlari: [7] [8]

Kubik: 1 d 2 = h 2 + k 2 + ℓ 2 a 2 < displaystyle < frac >> = < frac + k ^ + ell ^ >>>

Tetragonal: 1 d 2 = h 2 + k 2 a 2 + ℓ 2 v 2 < displaystyle < frac >> = < frac + k ^ >> + < frac < ell ^ >>>

Olti burchakli: 1 d 2 = 4 3 ( h 2 + h k + k 2 a 2 ) + ℓ 2 v 2 < displaystyle < frac >> = < frac > chap ( < frac + hk + k ^ >< a ^ >> o’ng) + < frac < ell ^ >>>

Romboedral: 1 d 2 = ( h 2 + k 2 + ℓ 2 ) gunoh 2 ⁡ a + 2 ( h k + k ℓ + h ℓ ) ( cos 2 ⁡ a − cos ⁡ a ) a 2 ( 1 − 3 cos 2 ⁡ a + 2 cos 3 ⁡ a ) < displaystyle < frac >> = < frac <(h ^ + k ^ + ell ^ ) sin ^ alpha +2 (hk + k ell + h ell) ( cos ^ alfa - cos alfa)>>>

Ortorombik: 1 d 2 = h 2 a 2 + k 2 b 2 + ℓ 2 v 2 < displaystyle < frac >> = < frac >> + < frac > + < frac < ell ^ >>>

Monoklinik: 1 d 2 = ( h 2 a 2 + k 2 gunoh 2 ⁡ β b 2 + ℓ 2 v 2 − 2 h ℓ cos ⁡ β a v ) csc 2 ⁡ β < displaystyle < frac >> = chap (< frac >> + < frac > + < frac < ell ^ >> – < frac < ac>> right) csc ^ beta>
Triklinika: 1 d 2 = h 2 a 2 gunoh 2 ⁡ a + k 2 b 2 gunoh 2 ⁡ β + ℓ 2 v 2 gunoh 2 ⁡ γ + 2 k ℓ b v ( cos ⁡ β cos ⁡ γ − cos ⁡ a ) + 2 h ℓ a v ( cos ⁡ γ cos ⁡ a − cos ⁡ β ) + 2 h k a b ( cos ⁡ a cos ⁡ β − cos ⁡ γ ) 1 − cos 2 ⁡ a − cos 2 ⁡ β − cos 2 ⁡ γ + 2 cos ⁡ a cos ⁡ β cos ⁡ γ < displaystyle < frac >> = < frac << frac >> sin ^ alpha + < frac > sin ^ beta + < frac < ell ^ >> sin ^ gamma + < frac > ( cos beta cos gamma – cos alpha) + < frac > ( cos gamma ) $ cos alfa – cos beta) + < frac > ( cos alpha cos beta – cos gamma)><1- cos ^ alfa - cos ^ beta - cos ^ gamma +2 cos alpha cos beta cos gamma>>>

Simmetriya bo’yicha tasniflash

Asosiy maqola: Kristalli tizim

Kristalning aniqlovchi xususiyati uning o’ziga xos simmetriyasidir. Kristall panjarada ma’lum simmetriya amallarini bajarish uni o’zgarmaydi. Barcha kristallar mavjud tarjima simmetriyasi uch yo’nalishda, ammo ba’zilari boshqa simmetriya elementlariga ham ega. Masalan, kristallni ma’lum bir o’q atrofida 180 ° burish, asl konfiguratsiyaga o’xshash atom konfiguratsiyasiga olib kelishi mumkin; kristall ushbu o’q atrofida ikki marta aylanish simmetriyasiga ega. Aylanma simmetriyadan tashqari, kristall oynali tekisliklar ko’rinishidagi simmetriyaga ega bo’lishi mumkin, shuningdek tarjima va aylanish yoki oynali simmetriyalarning kombinatsiyasi bo’lgan murakkab simmetriyalar. Kristallning barcha o’ziga xos simmetriyalari aniqlanganda kristalning to’liq tasnifiga erishiladi. [9]

Panjara tizimlari

Panjara tizimlari – bu ularning panjaralarini tavsiflash uchun ishlatiladigan eksenel tizimga muvofiq kristalli tuzilmalarning guruhlanishi. Har bir panjara tizimi ma’lum geometrik tartibda joylashgan uchta o’qning to’plamidan iborat. Barcha kristallar etti qafas tizimining biriga kiradi. Ular shunga o’xshash, ammo ettitasiga o’xshash emas kristalli tizimlar.

Kristalli oila Panjara tizimi Schönflies 14 Bravais panjarasi

Ibtidoiy Asosiy markazlashtirilgan Tana markazida Yuzi qaragan

triklinika C_men

monoklinik C_{2 soat}

ortorombik D._{2 soat}

to’rtburchak D._{4 soat}

olti burchakli rombohedral D._3d

olti burchakli D._{6 soat}

kub O_h

Eng sodda va nosimmetrik, kub yoki izometrik tizim, a simmetriyasiga ega kub, ya’ni 109,5 ° ga yo’naltirilgan to’rtta uch aylanish o’qini namoyish etadi tetraedral burchak ) bir-biriga nisbatan. Ushbu uch qavatli o’qlar kubning tanasi diagonallari bo’ylab yotadi. Boshqa oltita panjarali tizim olti burchakli, to’rtburchak, rombohedral (ko’pincha. bilan aralashtiriladi trigonal kristall tizimi ), ortorombik, monoklinik va triklinika.

Bravais panjaralari

Bravais panjaralari, shuningdek, deb nomlanadi kosmik panjaralar, panjara nuqtalarining geometrik tartibini tasvirlab bering, [6] va shuning uchun kristalning tarjima simmetriyasi. Kosmosning uch o’lchovi tarjima simmetriyasini tavsiflovchi 14 ta aniq Bravais panjarasini beradi. Bugungi kunda tan olingan barcha kristalli materiallar, shu jumladan emas kvazikristallar, ushbu kelishuvlardan biriga mos keladi. Tarmoq tizimi bo’yicha tasniflangan o’n to’rtta uch o’lchovli panjaralar yuqorida ko’rsatilgan.

Kristal tuzilishi xuddi shu atomlar guruhidan iborat asos, har bir panjara nuqtasi atrofida joylashgan. Shuning uchun bu atomlar guruhi Bravais panjaralaridan birining joylashishiga ko’ra uch o’lchovda cheksiz takrorlanadi. Birlik xujayrasining xarakterli aylanishi va oyna nosimmetrikliklari u bilan tavsiflanadi kristallografik nuqta guruhi.

Kristalli tizimlar

Shuningdek qarang: Kristalografik nuqta guruhi § izomorfizmlar

Kristalli tizim – bu nuqta guruhlarining o’zi va ularga mos keladigan kosmik guruhlar panjarali tizimga biriktirilgan. Uch o’lchovda mavjud bo’lgan 32 nuqta guruhining aksariyati faqat bitta panjara tizimiga biriktirilgan, bu holda kristalli tizim va panjara tizimi ikkalasi ham bir xil nomga ega. Shu bilan birga, beshta nuqta guruhi ikkita rombli va olti burchakli tizimlarga biriktirilgan, chunki ikkala qafas tizimlari uch marta aylanish simmetriyasini namoyish etadi. Ushbu nuqta guruhlari trigonal kristal tizimiga biriktirilgan.

Kristalli oila Kristalli tizim Nuqta guruhi / Kristal sinfi Schönflies Nuqta simmetriyasi Buyurtma Mavhum guruh

triklinika pedial C₁ enantiomorfik qutbli 1 ahamiyatsiz Z 1 < displaystyle mathbb _ >

pinakoidal C_men (S₂) santrosimmetrik 2 tsiklik Z 2 < displaystyle mathbb _ >

monoklinik sfenoidal C₂ enantiomorfik qutbli 2 tsiklik Z 2 < displaystyle mathbb _ >

domatik C_s (C_{1 soat}) qutbli 2 tsiklik Z 2 < displaystyle mathbb _ >

prizmatik C_{2 soat} santrosimmetrik 4 Klein to’rt V = Z 2 × Z 2 < displaystyle mathbb = mathbb _ times mathbb _ >

ortorombik rombik-dispenoidal D.₂ (V) enantiomorfik 4 Klein to’rt V = Z 2 × Z 2 < displaystyle mathbb = mathbb _ times mathbb _ >

rombik-piramidal C_2v qutbli 4 Klein to’rt V = Z 2 × Z 2 < displaystyle mathbb = mathbb _ times mathbb _ >

rombikdipiramidal D._{2 soat} (V_h) santrosimmetrik 8 V × Z 2 < displaystyle mathbb times mathbb _ >

to’rtburchak tetragonal-piramidal C₄ enantiomorfik qutbli 4 tsiklik Z 4 < displaystyle mathbb _ >

tetragonal-disfenoidal S₄ sentrosimetrik emas 4 tsiklik Z 4 < displaystyle mathbb _ >

tetragonal-dipiramidal C_{4 soat} santrosimmetrik 8 Z 4 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >

tetragonal-trapezoedral D.₄ enantiomorfik 8 dihedral D. 8 = Z 4 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >

ditetragonal-piramidal C_4v qutbli 8 dihedral D. 8 = Z 4 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >

tetragonal-skalenohedral D._2d (V_d) sentrosimetrik emas 8 dihedral D. 8 = Z 4 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >

ditetragonal-dipiramidal D._{4 soat} santrosimmetrik 16 D. 8 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >

olti burchakli trigonal trigonal-piramidal C₃ enantiomorfik qutbli 3 tsiklik Z 3 < displaystyle mathbb _ >

rombohedral C_3i (S₆) santrosimmetrik 6 tsiklik Z 6 = Z 3 × Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ times mathbb _ >

trigonal-trapezoedral D.₃ enantiomorfik 6 dihedral D. 6 = Z 3 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >

ditrigonal-piramidal C_3v qutbli 6 dihedral D. 6 = Z 3 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >

ditrigonal-skalenohedral D._3d santrosimmetrik 12 dihedral D. 12 = Z 6 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >

olti burchakli olti burchakli-piramidal C₆ enantiomorfik qutbli 6 tsiklik Z 6 = Z 3 × Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ times mathbb _ >

trigonal-dipiramidal C_{3 soat} sentrosimetrik emas 6 tsiklik Z 6 = Z 3 × Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ times mathbb _ >

olti burchakli-dipiramidal C_{6 soat} santrosimmetrik 12 Z 6 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >

olti burchakli-trapezoedral D.₆ enantiomorfik 12 dihedral D. 12 = Z 6 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >

diheksagonal-piramidal C_6v qutbli 12 dihedral D. 12 = Z 6 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >

ditrigonal-dipiramidal D._{3 soat} sentrosimetrik emas 12 dihedral D. 12 = Z 6 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >

diheksagonal-dipiramidal D._{6 soat} santrosimmetrik 24 D. 12 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >

kub tetartoidal T enantiomorfik 12 o’zgaruvchan A 4 < displaystyle mathbb _ >

diploid T_h santrosimmetrik 24 A 4 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >

giroidal O enantiomorfik 24 nosimmetrik S 4 < displaystyle mathbb _ >

oltitraedral T_d sentrosimetrik emas 24 nosimmetrik S 4 < displaystyle mathbb _ >

olti yuzli O_h santrosimmetrik 48 S 4 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >

Hammasi bo’lib ettita kristall tizim mavjud: triklinik, monoklinik, ortorombik, tetragonal, trigonal, olti burchakli va kubik.

Nuqtaviy guruhlar

The kristallografik nuqta guruhi yoki kristal sinfi kamida bitta nuqta harakatlanmasdan qoldiradigan va kristall strukturaning ko’rinishini o’zgarishsiz qoldiradigan simmetriya amallarini o’z ichiga olgan matematik guruhdir. Ushbu simmetriya operatsiyalari quyidagilarni o’z ichiga oladi

Ko’zgu, bu strukturani a bo’ylab aks ettiradi aks ettirish tekisligi

Qaytish, bu strukturani aylananing belgilangan qismini a atrofida aylantiradi aylanish o’qi

Inversiya, bu har bir nuqta koordinatasining belgisini a ga nisbatan o’zgartiradi simmetriya markazi yoki inversiya nuqtasi

Noto’g’ri aylanish, bu eksa atrofida aylanishdan va teskari burilishdan iborat.

Aylanish o’qlari (to’g’ri va noto’g’ri), aks ettirish tekisliklari va simmetriya markazlari birgalikda chaqiriladi simmetriya elementlari. 32 ta mumkin kristalli sinflar. Ularning har birini ettita kristalli tizimdan biriga ajratish mumkin.

Kosmik guruhlar

Nuqta guruhining operatsiyalaridan tashqari, kosmik guruh kristalli strukturada translyatsion simmetriya amallari mavjud. Bunga quyidagilar kiradi:

Sof tarjimalar, nuqta vektor bo’ylab harakatlanadigan

Vida o’qlari, o’qga parallel ravishda tarjima qilishda eksa atrofida nuqta aylanadigan. [10]

Glide samolyotlari, uni tekislikka parallel ravishda tarjima qilish paytida tekislikni bir nuqtani aks ettiradi. [10]

230 ta alohida kosmik guruh mavjud.

Atom koordinatsiyasi

Atomlarning bir-biriga nisbatan joylashishini, ularning koordinatsion raqamlarini (yoki eng yaqin qo’shnilarining sonini), atomlararo masofalarni, bog’lanish turlarini va boshqalarni ko’rib chiqish orqali tuzilmalar va ularni tasavvur qilishning muqobil usullari haqida umumiy tasavvur hosil qilish mumkin. [11]

Paketni yoping

HCP panjarasi (chapda) va FCK panjarasi (o’ngda)

Teng o’lchovli sharlarni birlashtirish va yig’ishning eng samarali usulini ko’rib chiqish bilan bog’liq bo’lgan printsiplarni tushunish mumkin qadoqlangan uch o’lchamdagi atom tekisliklari. Masalan, A tekislik B tekislik ostida yotgan bo’lsa, B qatlamining ustiga qo’shimcha atomni joylashtirishning ikkita usuli mavjud, agar qo’shimcha qatlam to’g’ridan-to’g’ri A tekisligi ustiga joylashtirilsa, bu quyidagi ketma-ketlikni keltirib chiqaradi:

Kristal strukturasidagi atomlarning bunday joylashuvi quyidagicha tanilgan olti burchakli yopiq qadoqlash (hcp).

Agar uchta samolyot bir-biriga nisbatan adashgan bo’lsa va to’rtinchi qatlam to’g’ridan-to’g’ri A tekisligi ustiga o’rnatilgunga qadar ketma-ketlik takrorlanmasa, unda quyidagi ketma-ketlik paydo bo’ladi:

Ushbu turdagi strukturaviy kelishuv sifatida tanilgan kubikli qadoqlash (ccp).

CCP atomlarining birlashma hujayrasi yuzga yo’naltirilgan kubik (fcc) birlik hujayrasi. Bu darhol aniq emas, chunki zich joylashgan qatlamlar fcc birlik katakchasining tekisliklariga parallel. Yopilgan qatlamlarning to’rt xil yo’nalishlari mavjud.

The qadoqlash samaradorligi sharlarning umumiy hajmini hisoblash va hujayraning hajmiga quyidagicha bo’lish orqali ishlab chiqish mumkin:

74% qadoqlash samaradorligi – bu faqat bitta o’lchamdagi sharlardan qurilgan birlik hujayralarida mumkin bo’lgan maksimal zichlik. Metall elementlarning ko’pgina kristall shakllari hcp, fcc yoki bcc (tanaga yo’naltirilgan kub). The muvofiqlashtirish raqami HCP va fcc tuzilmalaridagi atomlarning soni 12 ga teng atom qadoqlash omili (APF) – bu yuqorida ko’rsatilgan raqam, 0.74. Buni 0.68 ga teng bo’lgan bcc strukturasining APF bilan taqqoslash mumkin.

Don chegaralari

Don chegaralari – bu turli yo’nalishdagi kristallar uchrashadigan interfeyslar. [6] A don chegarasi bir fazali interfeys bo’lib, chegaraning har ikki tomonidagi kristallar yo’nalishdan tashqari bir xil bo’ladi. “Kristalit chegara” atamasi ba’zan kamdan-kam hollarda qo’llaniladi. Donning chegara zonalari dastlabki panjara joylaridan buzilgan atomlarni o’z ichiga oladi, dislokatsiyalar va quyi energetik don chegarasiga ko’chib ketgan aralashmalar.

Don chegarasini a ning interfeysi sifatida geometrik ravishda ko’rib chiqish bitta kristall ikkita qismga bo’linib, ulardan biri aylantiriladi, biz don chegarasini aniqlash uchun beshta o’zgaruvchiga ehtiyoj borligini ko’ramiz. Dastlabki ikkita raqam aylanish o’qini belgilaydigan birlik vektoridan keladi. Uchinchi raqam donning burilish burchagini belgilaydi. Oxirgi ikkita raqam don chegarasining tekisligini (yoki bu tekislikka normal bo’lgan birlik vektorini) belgilaydi. [11]

Don chegaralari dislokatsiya harakatini material orqali buzadi, shuning uchun kristalit hajmini kamaytirish kuchni yaxshilashning keng tarqalgan usuli hisoblanadi. Xoll-Petch munosabatlar. Don chegaralari kristall tuzilishidagi nuqsonlar bo’lgani uchun ular pasayishga moyil elektr va issiqlik o’tkazuvchanligi materialning. Ko’pgina don chegaralarida yuqori interfaol energiya va nisbatan zaif bog’lanish ko’pincha ularni korroziyaning boshlanishi va yog’ingarchilik qattiq fazadan yangi fazalar. Ular ko’plab mexanizmlar uchun ham muhimdir sudralmoq. [11]

Don chegaralari umuman kengligi atigi bir necha nanometrga teng. Oddiy materiallarda kristallitlar etarlicha katta bo’lib, don chegaralari materialning kichik qismini tashkil qiladi. Biroq, juda kichik don o’lchamlariga erishish mumkin. Nanokristalli qattiq moddalarda don chegaralari materialning katta hajmli qismiga aylanadi va shu kabi xususiyatlarga katta ta’sir ko’rsatadi. diffuziya va plastika. Kichik kristalitlar chegarasida, don chegaralarining hajm ulushi 100% ga yaqinlashganda, material har qanday kristall xarakterga ega bo’lishni to’xtatadi va shu bilan amorf qattiq. [11]

Kamchiliklar va aralashmalar

Haqiqiy kristallar xususiyati nuqsonlar yoki yuqorida tavsiflangan ideal tartibdagi usulsizliklar va aynan shu nuqsonlar haqiqiy materiallarning ko’plab elektr va mexanik xususiyatlarini tanqidiy ravishda aniqlaydi. Bir atom kristall tuzilishidagi asosiy atom qismlaridan birini almashtirganda, materialning elektr va issiqlik xususiyatlarida o’zgarish bo’lishi mumkin. [12] Nopokliklar quyidagicha namoyon bo’lishi mumkin elektron aylanish ba’zi materiallarda aralashmalar. Magnit aralashmalar bo’yicha olib borilgan tadqiqotlar shuni ko’rsatadiki, o’ziga xos issiqlik kabi ba’zi bir xususiyatlarning sezilarli darajada o’zgarishiga nopoklikning kichik kontsentratsiyasi ta’sir qilishi mumkin, masalan yarimo’tkazgichdagi aralashmalar ferromagnitik qotishmalar birinchi bo’lib 1960 yillarning oxirlarida bashorat qilinganidek, turli xil xususiyatlarga olib kelishi mumkin. [13] [14] Dislokatsiyalar kristall panjarada ruxsat bering qirqish mukammal kristalli tuzilish uchun zarur bo’lganidan pastroq stressda. [15]

Tuzilishni bashorat qilish

Asosiy maqola: Kristal tuzilishini bashorat qilish
Natriy xloridning kristalli tuzilishi (osh tuzi)

Faqat kimyoviy tarkibni bilishga asoslangan barqaror kristalli tuzilmalarni bashorat qilishning qiyinligi uzoq vaqtdan beri to’liq hisoblash materiallarini loyihalashtirish yo’lida to’siq bo’lib kelgan. Endi, yanada kuchli algoritmlar va yuqori samarali hisoblashlar bilan, o’rtacha murakkablikdagi tuzilmalar kabi yondashuvlar yordamida bashorat qilish mumkin evolyutsion algoritmlar, tasodifiy namuna olish yoki metadinamika.

Oddiy ionli qattiq moddalarning (masalan, NaCl yoki osh tuzi) kristalli tuzilmalari azaldan ratsionalizatsiya qilingan Poling qoidalari, birinchi bo’lib 1929 yilda tashkil etilgan Linus Poling, ko’pchilik tomonidan “kimyoviy bog’lanishning otasi” deb nomlangan. [16] Poling, shuningdek, metallarda atomlararo kuchlarning tabiatini ko’rib chiqdi va xulosa qildi: o’tish metallari tarkibidagi beshta d-orbitalning taxminan yarmi bog’lanishda ishtirok etadi, qolgan bog’lanmagan d-orbitallar esa magnit xususiyatlari uchun javobgardir. Shuning uchun u bog’lanish hosil bo’lishidagi d-orbitallar sonini bog’lanish uzunligi bilan va moddaning ko’plab fizik xususiyatlari bilan o’zaro bog’lashga qodir edi. Keyinchalik u turli xil elektron konstruktsiyalar orasida valentlik bog’lanishlarining inhibisyonlanmagan rezonansini ta’minlash uchun zarur bo’lgan qo’shimcha orbital metall orbitalni taqdim etdi. [17]

In rezonansli valentlik bog’lanish nazariyasi, metall yoki intermetal birikmaning muqobil kristalli tuzilmalari orasidan birini tanlashni belgilaydigan omillar atomlararo pozitsiyalar orasidagi bog’lanish rezonansi energiyasi atrofida aylanadi. Ba’zi rezonans rejimlari ko’proq hissa qo’shishi aniq (boshqalarga qaraganda mexanik jihatdan barqarorroq) va xususan, obligatsiyalar sonining pozitsiyalar soniga nisbati oddiy bo’lishi istisno bo’ladi. Natijada paydo bo’lgan printsip shundan iboratki, maxsus barqarorlik eng oddiy nisbatlar yoki “bog’lanish raqamlari” bilan bog’liq: 1 ⁄₂ , 1 ⁄₃ , 2 ⁄₃ , 1 ⁄₄ , 3 ⁄₄ , va hokazolarning tuzilishini tanlash va qiymati eksenel nisbat (bog’lanishning nisbiy uzunligini aniqlaydigan) atomning oddiy kesirli bog’lanish raqamlari bilan barqaror bog’lanishlarni hosil qilishda uning valentligini ishlatishga bo’lgan sa’y-harakatlari natijasidir. [18] [19]

Beta-fazali qotishmalardagi elektron kontsentratsiyasi va kristal tuzilishi o’rtasidagi to’g’ridan-to’g’ri bog’liqlikni o’rnatgandan so’ng, Xyum-Roteri metall holatdagi o’tish elementlarining valentlik tizimini o’rnatish uchun davriy jadvaldagi guruh soniga bog’liqlik sifatida erish nuqtalari, siqilish va bog’lanish uzunliklarining tendentsiyalarini tahlil qildi. Shunday qilib, ushbu muolajada guruh sonining funktsiyasi sifatida bog’lanishning kuchayib borishi ta’kidlandi. [20] Bog’lanish duragaylari va metall konstruktsiyalar o’rtasidagi bog’liqlik to’g’risida bitta maqolada yo’naltiruvchi kuchlarning ishlashi ta’kidlangan. Natijada elektron va kristalli tuzilmalar o’rtasidagi o’zaro bog’liqlik bitta parametr bilan gibridlangan metall orbitalga d-elektronlar og’irligi bilan umumlashtiriladi. “D-vazn” fcc, hcp va bcc tuzilmalari uchun mos ravishda 0,5, 0,7 va 0,9 gacha hisoblab chiqadi. Shunday qilib d-elektronlar va kristal tuzilishi o’rtasidagi bog’liqlik aniq bo’ladi. [21]

Kristalli tuzilishni bashorat qilishda / taqlid qilishda odatda davriylik qo’llaniladi, chunki tizim barcha yo’nalishlarda cheksiz katta deb tasavvur qilinadi. Simmetriya xususiyati taxmin qilinmaydigan triklinik strukturadan boshlab, tizim hujayralardagi zarralar to’g’risida Nyutonning ikkinchi qonuni va tizim davri vektorlari uchun yaqinda ishlab chiqilgan dinamik tenglamani qo’llash orqali tizim qo’shimcha simmetriya xususiyatlarini ko’rsatishga yo’naltirilishi mumkin. [22] (burchak parametrlarini o’z ichiga olgan panjaraning parametrlari), hatto tizim tashqi stressga duch kelsa ham.

Polimorfizm

Kvarts bir nechtasidan biridir kristalli shakllari kremniy, SiO₂. Kremniyning eng muhim shakllariga quyidagilar kiradi: a-kvarts, b-kvars, tridimit, kristobalit, koesit va stishovit.

Polimorfizm materialning ko’p kristalli shakllarining paydo bo’lishi. U ko’plab kristalli materiallarda, shu jumladan polimerlar, minerallar va metallar. Gibbsning fazalar muvozanati qoidalariga ko’ra, bu noyob kristalli fazalar bosim va harorat kabi intensiv o’zgaruvchilarga bog’liq. Polimorfizm bilan bog’liq allotropiya degan ma’noni anglatadi qattiq moddalar. Materialning to’liq morfologiyasi polimorfizm va boshqa boshqa o’zgaruvchilar tomonidan tavsiflanadi kristall odat, amorf fraktsiya yoki kristallografik nuqsonlar. Polimorflar har xil barqarorlikka ega va metastabil shakldan (yoki termodinamik jihatdan beqaror shakldan) o’z-o’zidan va qaytarib bo’lmaydigan tarzda o’zgarishi mumkin. barqaror ma’lum bir haroratda hosil bo’ladi. [23] Ular, shuningdek, turli xil narsalarni namoyish qilmoqdalar erish nuqtalari, eruvchanlik va Rentgen difraksiyasi naqshlar.

Buning yaxshi misollaridan biri kvarts shakli kremniy dioksidi yoki SiO₂. Ularning aksariyat qismida silikatlar, Si atomi 4 oksigen bilan tetraedral koordinatsiyani ko’rsatadi. Kristal shakllaridan birortasidan tashqari barchasi tetraedral 4> turli xil tartibdagi umumiy tepaliklar bilan birlashtirilgan birliklar. Tetraedrlar turli xil minerallarda turli xil tarmoqlanish va polimerlanish darajasini ko’rsatadi. Masalan, ular birma-bir bo’lib, juftlarga birlashtirilgan holda, kattaroq sonli klasterlarda, shu jumladan halqalarda, zanjirlarda, juft zanjirlarda, choyshablarda va uch o’lchovli ramkalarda bo’ladi. Ushbu tuzilmalar asosida minerallar guruhlarga bo’linadi. 7 ta termodinamik barqaror kristalli shakldagi yoki kristalli kvartsning polimorflarining har birida 4> tetraedralar boshqalar bilan bo’lishadi va silika uchun aniq kimyoviy formulani hosil qiladi: SiO₂.

Yana bir misol elementar qalay (Sn), u atrof-muhit harorati yaqinida yumshoq, ammo shundaydir mo’rt sovutganda. Mexanik xususiyatlarning bu o’zgarishi uning ikkita asosiy mavjudligidan kelib chiqadi allotroplar, a- va b-qalay. Ikki allotroplar normal bosim va haroratda uchraydigan a-qalay va b-qalay, ko’proq ma’lum kulrang kalay va oq qalay navbati bilan. Yana ikkita allotrop, g va σ, 161 ° C dan yuqori haroratlarda va bir necha GPa dan yuqori bosimlarda mavjud. [24] Oq qalay metalldir va xona haroratida yoki undan yuqori turg’un kristall shaklidir. 13,2 ° C ostida, qalay a bo’lgan kulrang shaklda mavjud olmos kubik ga o’xshash kristall tuzilishi olmos, kremniy yoki germaniy. Kulrang kalay umuman metallik xususiyatga ega emas, kulrang kulrang kukunli materialdir va bir nechta ixtisoslashganidan tashqari ozgina foydalanishga ega yarim o’tkazgich ilovalar. [25] Qalayning a-b konvertatsiya qilish harorati nominal darajada 13,2 ° C bo’lsa-da, aralashmalar (masalan, Al, Zn va boshqalar) o’tish haroratini 0 ° C dan ancha pasaytiradi va Sb yoki Bi qo’shilganda konvertatsiya umuman bo’lmasligi mumkin. [26]

Jismoniy xususiyatlar

32 ta kristalli sinfning yigirmasi pyezoelektrik va ushbu sinflardan biriga (nuqta guruhlariga) tegishli kristallar namoyish etiladi piezoelektrik. Barcha piezoelektrik sinflar etishmayapti inversiya simmetriyasi. Har qanday material rivojlanadi a dielektrik elektr maydoni qo’llanilganda qutblanish, lekin maydon bo’lmaganda ham shunday tabiiy zaryad ajratishga ega bo’lgan moddaga qutbli material deyiladi. Materialning qutbli yoki yo’qligi faqat uning kristalli tuzilishi bilan belgilanadi. 32 ochko guruhdan atigi 10tasi qutbli. Barcha qutb kristallari piroelektrik, shuning uchun ba’zan 10 qutbli kristalli sinflar piroelektrik sinflar deb ataladi.

Bir nechta kristalli tuzilmalar mavjud, xususan perovskit tuzilishi, qaysi ko’rgazma ferroelektrik xulq-atvor. Bu shunga o’xshash ferromagnetizm, unda ishlab chiqarish jarayonida elektr maydoni bo’lmaganda, ferroelektrik kristal qutblanishni namoyish etmaydi. Etarli kattalikdagi elektr maydonini qo’llagan holda, kristall doimiy ravishda qutblangan bo’ladi. Ushbu qutblanishni ferromagnitni teskari aylantirishga o’xshab etarlicha katta qarshi zaryad bilan qaytarish mumkin. Biroq, ular ferroelektriklar deb nomlangan bo’lsa-da, effekt kristal tuzilishi bilan bog’liq (qora metall mavjud emas).

Shuningdek qarang

Brillou zonasi – Kristallarning o’zaro fazoviy panjarasidagi ibtidoiy hujayra

Kristalli muhandislik

Kristal o’sishi – Birinchi nukleatsiyadan so’ng, kristallanish yuzasida atomlar yoki ionlarning muntazam ravishda to’planib turilishidan iborat ikkinchi bosqich

Kristallografik ma’lumotlar bazasi

Kesirli koordinatalar

Frank-Kasper bosqichlari

German-Mauguin yozuvi – Nuqta guruhlari, tekis guruhlar va kosmik guruhlarda simmetriyani aks ettirish uchun yozuv

Lazer yordamida isitiladigan postament o’sishi

Suyuq kristal – Oddiy suyuqliklarning ham, kristallarning ham xususiyatlariga ega bo’lgan moddaning holati

Patterson funktsiyasi

Davriy jadval (kristall tuzilishi)

Ibtidoiy hujayra – Diskret tarjima simmetriyasiga ega bo’lgan strukturaning bitta panjara nuqtasiga mos keladigan minimal hajmli katak (birlik katak)

Urug’lik kristall

Vigner – Zayts xujayrasi – Voronoy dekompozitsiyasi qo’llaniladigan kristall panjaralarning ibtidoiy hujayrasi

Adabiyotlar

^ Petrenko, V. F.; Whitworth, R. W. (1999). Muz fizikasi. Oksford universiteti matbuoti. ISBN9780198518945 .

^ Bernal, J. D .; Fowler, R. H. (1933). “Vodorod va gidroksil ionlariga alohida murojaat qilgan holda suv va ionli eritma nazariyasi”. Kimyoviy fizika jurnali. 1 (8): 515. Bibcode:1933 yil JChPh . 1..515B. doi:10.1063/1.1749327.

^ abv Xuk, JR .; Hall, H.E. (2010). Qattiq jismlar fizikasi . Manchester fizikasi seriyasi (2-nashr). John Wiley & Sons. ISBN9780471928041 .

^ G’arbiy, Entoni R. (1999). Qattiq jismlarning asosiy kimyosi (2-nashr). Vili. p. 1. ISBN978-0-471-98756-7 .

^ Kristallografiya bo’yicha xalqaro jadvallar (2006). A jild, kosmik guruh simmetriyasi.

^ abv Fizika ensiklopediyasi (2-nashr), R.G. Lerner, G.L.Trigg, VHC nashriyotchilari, 1991 yil, ISBN (Verlagsgesellschaft) 3-527-26954-1, ISBN (VHC Inc.) 0-89573-752-3

^“4. To’g’ridan-to’g’ri va o’zaro panjaralar”. CSIC Dept de Cristalografia va Biologia Estructural. 2017 yil 6-aprel . Olingan 18 may 2017 .

^ Edington, J. W. (1975). Elektron mikroskopidagi elektron difraksiyasi. doi:10.1007/978-1-349-02595-4. ISBN978-0-333-18292-5 .

^Ashkroft, N.; Mermin, D. (1976). “7-bob”. Qattiq jismlar fizikasi. Bruks / Koul (Thomson Learning, Inc.). ISBN978-0030493461 .

^ ab Donald E. Sands (1994). “§4-2 burama o’qlar va §4-3 sirpanish tekisliklari”. Kristallografiyaga kirish (WA Benjaminning qayta nashr etilishi 1975 yildagi tahrir). Kuryer-Dover. 70-71 betlar. ISBN978-0486678399 .

^ abvd Parker, KB, ed. (1994). McGraw Hill fizika entsiklopediyasi (2-nashr). ISBN978-0070514003 .

^ Kallay, Nikola (2000). Interfacial Dynamic. CRC Press. ISBN978-0824700065 .

^ Hogan, C. M. (1969). “Izolyatsiya qiluvchi ferromagnit qotishma holatlarining zichligi”. Jismoniy sharh. 188 (2): 870–874. Bibcode:1969PhRv..188..870H. doi:10.1103 / PhysRev.188.870.

^ Chjan, X. Y .; Suhl, H (1985). “Spin-to’lqin bilan bog’liq davrda ikki barobar ko’payish va ko’ndalang nasos ostida tartibsizlik”. Jismoniy sharh A. 32 (4): 2530–2533. Bibcode:1985PhRvA..32.2530Z. doi:10.1103 / PhysRevA.32.2530. PMID9896377.

^ Kortni, Tomas (2000). Materiallarning mexanik harakati. Long Grove, IL: Waveland Press. p. 85. ISBN978-1-57766-425-3 .

^L. Poling (1929). “Kompleks ion kristallarining tuzilishini belgilovchi printsiplar”. J. Am. Kimyoviy. Soc.51 (4): 1010–1026. doi:10.1021 / ja01379a006.

^ Poling, Linus (1938). “Metallarda atomlararo kuchlarning tabiati”. Jismoniy sharh. 54 (11): 899–904. Bibcode:1938PhRv . 54..899P. doi:10.1103 / PhysRev.54.899.

^ Poling, Linus (1947). “Metalllarda atom radiusi va atomlararo masofalar”. Amerika Kimyo Jamiyati jurnali. 69 (3): 542–553. doi:10.1021 / ja01195a024.

^ Poling, L. (1949). “Metall va intermetal birikmalarning rezonansli-valentli bog’lanish nazariyasi”. Qirollik jamiyati materiallari A. 196 (1046): 343–362. Bibcode:1949RSPSA.196..343P. doi: 10.1098 / rspa.1949.0032 .

^ Xyum-roteriya, V.; Irving, H. M .; Uilyams, R. J. P. (1951). “Metall holatdagi o’tish elementlarining valentliklari”. Qirollik jamiyati materiallari A. 208 (1095): 431. Bibcode:1951RSPSA.208..431H. doi:10.1098 / rspa.1951.0172. S2CID95981632.

^ Altmann, S. L .; Kulson, C. A .; Xyum-Roteri, V. (1957). “Bond duragaylari va metall konstruktsiyalar o’rtasidagi munosabatlar to’g’risida”. Qirollik jamiyati materiallari A. 240 (1221): 145. Bibcode:1957RSPSA.240..145A. doi:10.1098 / rspa.1957.0073. S2CID94113118.

^ Liu, to’da (2015). “Doimiy tashqi stress ostida bo’lgan davriy tizimdagi davr vektorlari uchun dinamik tenglamalar”. Mumkin. J. Fiz.93 (9): 974–978. arXiv: kond-mat / 0209372 . Bibcode:2015CaJPh..93..974L. doi:10.1139 / cjp-2014-0518. S2CID54966950.

^Rutil o’tishiga anataza ART, J. Mat. Ilmiy ish.

^ Molodets, A. M.; Nabatov, S. S. (2000). “Termodinamik potentsial, holat diagrammasi va zarbani siqishda kalayning fazali o’tishlari”. Yuqori harorat. 38 (5): 715–721. doi:10.1007 / BF02755923. S2CID120417927.

^ Xolman, Arnold F.; Wiberg, Egon; Wiberg, Nils (1985). “Qalay”. Lehrbuch der Anorganischen Chemie (nemis tilida) (91-100 nashr). Valter de Gruyter. 793-800 betlar. ISBN978-3-11-007511-3 .

^ Shvarts, Mel (2002). “Qalay va qotishmalar, xususiyatlar”. Materiallar, ehtiyot qismlar va qoplamalar ensiklopediyasi (2-nashr). CRC Press. ISBN978-1-56676-661-6 .

Tashqi havolalar

Bilan bog’liq ommaviy axborot vositalari Kristalli inshootlar Vikimedia Commons-da

Kristallarning ichki tuzilishi . Yangi boshlanuvchilar uchun kristallografiya

Kristal tuzilishining har xil turlari

Atomlar uchun qo’llanmaning A ilovasi, XAFS uchun dasturiy ta’minot

Minerallarga kirish: kristalli sinf va tizim

Kristallografiya va mineral kristal tizimlariga kirish

Kristalli samolyotlar va Miller indekslari

Interfaol 3D Crystal modellari

Maxsus Crystal 3D modellari

Kristalografiya ochiq ma’lumotlar bazasi (140000 dan ortiq kristalli tuzilmalar bilan)

Related posts:

Trim.edu.az azrbaycan dili metodik 8 ci sinif

Abbasqulu ağa bakıxanov vli hbiboğlu

Azərbaycan dili 4 iş dəftəri

Fizikadan situasiya məsələləri

Kristalli oila	Panjara tizimi	Schönflies	14 Bravais panjarasi
Kristalli oila	Panjara tizimi	Schönflies	Ibtidoiy	Asosiy markazlashtirilgan	Tana markazida	Yuzi qaragan
triklinika		C_men
monoklinik		C_{2 soat}
ortorombik		D._{2 soat}
to’rtburchak		D._{4 soat}
olti burchakli	rombohedral	D._3d
olti burchakli	olti burchakli	D._{6 soat}
kub		O_h

Kristalli oila	Kristalli tizim	Nuqta guruhi / Kristal sinfi	Schönflies	Nuqta simmetriyasi	Buyurtma	Mavhum guruh
triklinika		pedial	C₁	enantiomorfik qutbli	1	ahamiyatsiz Z 1 < displaystyle mathbb _ >
triklinika		pinakoidal	C_men (S₂)	santrosimmetrik	2	tsiklik Z 2 < displaystyle mathbb _ >
monoklinik		sfenoidal	C₂	enantiomorfik qutbli	2	tsiklik Z 2 < displaystyle mathbb _ >
		domatik	C_s (C_{1 soat})	qutbli	2	tsiklik Z 2 < displaystyle mathbb _ >
		prizmatik	C_{2 soat}	santrosimmetrik	4	Klein to’rt V = Z 2 × Z 2 < displaystyle mathbb = mathbb _ times mathbb _ >
ortorombik		rombik-dispenoidal	D.₂ (V)	enantiomorfik	4	Klein to’rt V = Z 2 × Z 2 < displaystyle mathbb = mathbb _ times mathbb _ >
		rombik-piramidal	C_2v	qutbli	4	Klein to’rt V = Z 2 × Z 2 < displaystyle mathbb = mathbb _ times mathbb _ >
		rombikdipiramidal	D._{2 soat} (V_h)	santrosimmetrik	8	V × Z 2 < displaystyle mathbb times mathbb _ >
to’rtburchak		tetragonal-piramidal	C₄	enantiomorfik qutbli	4	tsiklik Z 4 < displaystyle mathbb _ >
		tetragonal-disfenoidal	S₄	sentrosimetrik emas	4	tsiklik Z 4 < displaystyle mathbb _ >
		tetragonal-dipiramidal	C_{4 soat}	santrosimmetrik	8	Z 4 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >
		tetragonal-trapezoedral	D.₄	enantiomorfik	8	dihedral D. 8 = Z 4 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >
		ditetragonal-piramidal	C_4v	qutbli	8	dihedral D. 8 = Z 4 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >
		tetragonal-skalenohedral	D._2d (V_d)	sentrosimetrik emas	8	dihedral D. 8 = Z 4 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >
		ditetragonal-dipiramidal	D._{4 soat}	santrosimmetrik	16	D. 8 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >
olti burchakli	trigonal	trigonal-piramidal	C₃	enantiomorfik qutbli	3	tsiklik Z 3 < displaystyle mathbb _ >
		rombohedral	C_3i (S₆)	santrosimmetrik	6	tsiklik Z 6 = Z 3 × Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ times mathbb _ >
		trigonal-trapezoedral	D.₃	enantiomorfik	6	dihedral D. 6 = Z 3 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >
		ditrigonal-piramidal	C_3v	qutbli	6	dihedral D. 6 = Z 3 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >
		ditrigonal-skalenohedral	D._3d	santrosimmetrik	12	dihedral D. 12 = Z 6 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >
	olti burchakli	olti burchakli-piramidal	C₆	enantiomorfik qutbli	6	tsiklik Z 6 = Z 3 × Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ times mathbb _ >
		trigonal-dipiramidal	C_{3 soat}	sentrosimetrik emas	6	tsiklik Z 6 = Z 3 × Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ times mathbb _ >
		olti burchakli-dipiramidal	C_{6 soat}	santrosimmetrik	12	Z 6 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >
		olti burchakli-trapezoedral	D.₆	enantiomorfik	12	dihedral D. 12 = Z 6 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >
		diheksagonal-piramidal	C_6v	qutbli	12	dihedral D. 12 = Z 6 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >
		ditrigonal-dipiramidal	D._{3 soat}	sentrosimetrik emas	12	dihedral D. 12 = Z 6 ⋊ Z 2 < displaystyle mathbb _ = mathbb _ rtimes mathbb _ >
		diheksagonal-dipiramidal	D._{6 soat}	santrosimmetrik	24	D. 12 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >
kub		tetartoidal	T	enantiomorfik	12	o’zgaruvchan A 4 < displaystyle mathbb _ >
		diploid	T_h	santrosimmetrik	24	A 4 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >
		giroidal	O	enantiomorfik	24	nosimmetrik S 4 < displaystyle mathbb _ >
		oltitraedral	T_d	sentrosimetrik emas	24	nosimmetrik S 4 < displaystyle mathbb _ >
		olti yuzli	O_h	santrosimmetrik	48	S 4 × Z 2 < displaystyle mathbb _ times mathbb _ >